Utente:Flaming Ace/Sandbox/7: differenze tra le versioni
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== Proprietà in [[regime stazionario]] ==
''**DA MODIFICARE!!!!!**''
Calcolando la divergenza del campo generato da un circuito si dimostra che essa è sempre nulla:<ref>{{Cita|Mencuccini, Silvestrini|Pag. 257|mencuccini}}</ref>
:<math>\mathbf \nabla \mathbf H (\mathbf r') = \frac {1}{4\pi} I \mathbf \nabla \int_{\delta S} \frac {\mbox{d}\mathbf r \times \Delta \mathbf r}{|\Delta \mathbf r|^3} = 0</math>
Questa proprietà costituisce la seconda [[Equazioni di Maxwell|equazione di Maxwell]]:
:<math>\mathbf \nabla \cdot \mathbf H = 0</math>
Il fatto che si tratti di un campo a divergenza nulla implica che il campo magnetico sia un [[Campo vettoriale solenoidale|campo solenoidale]].<br />
Da questo fatto segue che, applicando il [[teorema del flusso]] di Gauss, il flusso attraverso qualsiasi superficie '''S''' :<ref name=solenoidale/>
:<math>\Phi_{\delta V} (\mathbf H) = \oint_{\delta V} \mathbf H \cdot \operatorname d \mathbf s = \int_V \nabla \cdot \mathbf B_0 \cdot dv = 0</math>
dove <math>V</math> è il volume che ha delimitato dalla superficie chiusa '''δV'''.<br />
Inoltre, il campo magnetostatico non è [[Campo vettoriale conservativo|conservativo]], infatti per la [[legge di Ampère-Maxwell]]:
:<math>\nabla \times \mathbf{H} = \mathbf{J} + \frac{ \partial \mathbf{D} }{ \partial t } </math>
== Proprietà in [[regime instazionario]] ==
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